光周波数での二分子膜四重ねじれ半円ナノ構造に基づくプラズモニックキラルメタ表面吸収体

はじめに

キラリティーは、反転や鏡面対称性を欠く物体の幾何学的特性を指す遍在する現象として、常に科学技術に関連しています[1、2]。キラル媒体は通常、鏡像対称であり、単純な平行移動または回転によって鏡像上で重ね合わせることができない2つのエナンチオマー形式で表示され、右回り​​と左回りの円偏光（RCP、「+」、およびLCP、「-」）ライト[1]。キラル媒体から発生する円偏光（CP）光の円二色性（CD）は、最もユニークなキロプチカル特性の1つです。 CD効果とは、生物学、医学、化学、および偏光関連のオプトエレクトロニクスデバイスで幅広い用途が見込めるキラル媒体でのRCPライトとLCPライトの異なる応答を指します[3,4,5]。しかし、天然素材のCD効果はやや弱く、実用化に非常に支障をきたしています。メタサーフェスは、単層または数層の平面構造で構成されるメタマテリアルのサブクラスとして、任意の電磁波または光の操作に大きな期待を寄せています[6、7、8、9、10]。特に、キラルメタサーフェス（CMS）は、キラル光学効果を数桁向上させることができます。

CMSは、負の屈折率と旋光度[11、12]、非対称透過[13、14]、巨大CD効果[15、16、17]、偏光変換[18、 19]、波面操作[20、21]など。それ以来、高効率のキラルを実現するために、さまざまなCMS構造（スプリットリング、スパイラルワイヤ、ガンマディオン、L字型など）が次々と提案されてきました。 LCPまたはRCPライトの選択的フィールドエンハンスメント[22、23、24、25、26、27、28、29、30、31、32、33]。ただし、これらのCMSの以前の設計のほとんどは、透過におけるキラリティーのパフォーマンスに焦点を合わせていますが、エンジニアリングアプリケーションで同様に重要なCPライトの反射/吸収にはあまり注意が払われていません。以前の吸収体のほとんどの研究が直線偏光に適用されることはよく知られていますが、CP光のそのような設計はめったに研究されていません。実際、CMSは、CPライト用の新しい吸収体を構築するためにも使用できます[25、26、29、30、31、32、33]。たとえば、Li etal。 [25]は、マイクロ波領域でのみLCP波を減衰させることができるL字型ワイヤに基づく極細吸収体を提案しました。王ら。 [29]は、キラルメタミラーがほとんどすべてのLCP光を反射する一方で、赤外領域のRCP光を完全に吸収できることを示しました。唐ら。 [30]は、可視光線のさまざまなCP光に対して選択的な吸収を実現できるŋ型共振器を備えた吸収体を提案しました。次に、プラズモンメタ表面を備えた近赤外キラル吸収体が提案され、LCPまたはRCP光を選択的に吸収することが実証されました。ただし、ほとんどのCMSの吸光度は90％未満です。したがって、高い選択的吸収を備えたキラルメタ表面吸収体（CMSA）の効果的な設計が非常に望ましい。

この作業では、近赤外および可視領域で動作する二重層の4重ねじれた半円ナノ構造に基づく1種類の高効率CMSAを提示します。このようなCMSAは、さまざまな共振周波数でさまざまなハンドCPライトに対して90％を超える吸収を選択的に達成できます。提案されたCMSAの強力な選択的吸収により、それに応じて約0.9の高いCD値を実現できます。さまざまなCPライトの選択的吸収の根底にある物理的メカニズムは、電界分布によって詳細に分析されています。さらに、選択的吸収に対するユニットセルの幾何学的パラメータの影響も体系的に研究されています。この作業の結果は、吸熱器、光通信デバイス、光検出器、光フィルター、イメージング、ホログラムなどの多くの実用的なアプリケーションで、強力な吸収とCD効果を備えたCMSAの設計を導くことができると合理的に信じられます。

ユニットセルの設計

図1は、提案されたCMSAの概略図を示しています。これは、ねじれた半円ナノ構造を持つ周期的なアレイで構成されています。誘電体基板の両側にある4重にねじれた半円ナノ構造は、それぞれが隣接するものに対して90°回転するように配置され、図に示すように、各半円ナノ構造の下側も上部に対して90°回転します。図1b。以前の設計[32]と同様に、上部の4つの半円ナノ構造は銅のシリンダーによって下部のナノ構造と接続され、銅のシリンダーの半径は半円のワイヤー幅と同じであるため、導電性結合を増やすことができます。ねじれた半円のナノ構造は、結合された共振器システムと見なすことができます。この場合、強いキラル応答は、2つのねじれた接続された半円間の電気的および磁気的誘導結合から生じます[34、35]。鏡面対称のこの単純なねじれた半円ナノ構造は、上層と下層で設計されており、提案されたCMSAがキラリティーを強化できるようになっています。

設計されたCMSAの概略図： a 周期配列、 b 、 c ユニットセルナノ構造の正面図と斜視図。 x に沿った周期的な長さ -および y- 軸方向は両方とも600nmであり、法線入射CPライトは z に沿って伝播しています。 -軸方向

提案されたCMSAの全体的なユニットセルは、4倍の回転（C ₄ ）光の伝播方向の対称性。中間層の誘電体基板は、損失のない誘電体MgF ₂ でできています。 比誘電率は1.9です。キラル金属ナノ構造は金として選択され、材料パラメータはドルーデモデルによって記述できます[36]。ユニットセルの最適化された構造パラメータは次のように与えられます： p _x = p _y =600 nm、 r =70 nm、 w =40 nm、 t _s =120 nm、 t _m =30nm。 CMSAのユニットセルは x- に沿って周期的です および y -入射光の周波数が500THzに達したときに回折を回避するために、周期が600nmの軸方向。提案されたCMSAの効率を検証するために、CST Microwave Studioの周波数領域ソルバーを使用して、有限要素法（FEM）に基づいて全波高周波EMシミュレーションを実行しました。 CMSAユニットセルナノ構造、適切な境界条件、メッシュサイズ、および周波数範囲が適切に設定されると、周波数領域シミュレーションを開始できます。

結果と考察

シミュレートされた共偏波透過係数（ t ₊₊ （ω）、 t _{− −} （ω））と反射係数（ r ₊₊ （ω）、 r _{− −} （ω））垂直入射LCPおよびRCP光の場合を図2に示します。2つのキラルプラズモン共鳴モード（モード1およびモード2）が f の周波数で明らかに観察されました。 ₁ =288.5THzおよび f ₂ =404THz、それぞれ。共偏光反射係数 r ₊₊ （ω）RCPおよび r の場合 _{− −} （ω）LCPライトの場合は同じです。そしてそれらの両方は、関心のある周波数範囲全体で0.4未満です。さらに、 r の大きさ ₊₊ （ω）と r _{− −} （ω）は共振時に約0.15に減少し、RCPライトとLCPライトの両方のCMSAと空き領域の間のインピーダンス整合を示します。共偏波透過係数 t もわかります。 ₊₊ （ω）RCPおよび t _{− −} LCPライトの（ω）は、提案されたCMSAのキラルな性質により、共鳴で大きく異なります。低周波数ポイント周辺 f ₁ 、 t の大きさ ₊₊ RCPライトの（ω）は約0.93であり、 t よりもはるかに高くなっています。 _{− −} （ω）約0.075のLCPライトの場合。高周波点周辺 f ₂ 、 t の大きさ ₊₊ RCPライトの（ω）は最小値0.018に減少しますが、 t _{− −} LCPの（ω）は最大値の約0.92までです。これは、LCPライトがより低い周波数で禁止されている間、CMSAを通過するように入射RCPライトのみを選択できることを意味します。より高い周波数のように f ₂ 、RCPライトが極端に禁止されている間、CMSAを通過するように選択できるのは入射LCPライトのみです。したがって、上記のCMSAのキラル選択現象は、結果としてRCPライトとLCPライトの吸収が異なり、共鳴での高効率の選択的吸収と巨大なCD効果の存在を意味します。

a シミュレートされた共偏波透過係数（ t ₊₊ （ω）、 t _{− −} （ω））と反射係数（ r ₊₊ （ω）、 r _{− −} （ω））通常の入射LCPおよびRCPライトに対して提案されたCMSAの b 対応する吸光度（ A ₊ （ω）、 A ₋ （ω））LCPライトとRCPライトの両方

図2bは、吸光度スペクトル（ A ）を示しています。 ₊ （ω）、 A ₋ （ω））入射LCPライトとRCPライトの両方。 LCPライトとRCPライトの吸光度は最大値の約93.2％と91.6％までですが、RCPライトとLCPライトの吸光度は上記の2つの共振の周りでそれぞれ約8.7％と4.8％に減少していることがわかります。 。明らかに、提案されたCMSAは、LCP光の強い吸収と、より低い周波数 f 付近でのRCP光のかなり高い透過レベルを示すと結論付けることができます。 ₁ 、一方、周波数がより高い共振周波数に達すると、状態は完全に逆転します f ₂ 。これは、提案されたCMSAが、特定の利き手を持つ2つのCPライトに対して選択的な吸収を示し、一方、異なる共振でもう一方を反射することを意味します。さらに、CMSAは1つの単一サイズのキラルナノ構造を使用するだけで2つの強い吸収周波数帯を持ち、異なるCP光への適応が大きく依存する1つの孤立した吸収帯を持つ以前のキラル吸収体と比較してかなり優れていることも強調する価値があります異なるジオメトリサイズ[25、26、29、31、32、33]。したがって、設計されたキラルナノ構造は、低周波数では完全なLCP光吸収体として機能し、高周波数では完全なRCP光吸収体として機能します。提案されたCMSAの選択的吸収性能は、高次の多極プラズモン共鳴（図示せず）のために、入射角（斜め入射）の増加とともに低下することに注意する必要があります。さらに、CPライトの高いキラル選択的吸収は、提案されたCMSAで巨大なCD効果をもたらすと推測できます。

LCPライトとRCPライトの吸収または透過の違いは、CDパラメータΔによって特徴付けることができます。 。図3aは、CMSAのCDスペクトルを示しています。ここで、CDパラメータのメインピークは、2つの共振周波数でそれぞれ約0.85と0.91です。これは、報告されているキラルナノ構造よりもはるかに大きい[17、18、19、20、21、22、23、24、25、26、27、28、29、30、31、32、37、38、39、40、 41,42]。巨大なCD効果は、CMSAの強いキラリティーによって引き起こされるため、透明な円偏光子として適用できます。円偏光子として適用されたCMSAのCP純度をさらに調査するために、楕円率角度ηを与えます。 偏光方位角回転角θ 図3bに示すように。 ηの値が θの値は約40.4°と-43.9°です。 低周波数と高周波数でそれぞれ約0°です。これは、透過光が2つの共振周波数でCMSAスラブを通過した後、顕著なRCPおよびLCP特性を示すことを意味します。より高いCP純度を備えたこのCMSAベースの円偏光子は、C ₄ が高いため、任意の偏光に有効であることに注意してください。 ユニットセルの対称性。したがって、均質な円偏光子は、設計されたキラルナノ構造で実現されると合理的に信じることができます。

垂直入射LCPおよびRCPライトに対して提案されたCMSAの計算された相対光学パラメータ a CDパラメータΔ 、 b 楕円率η 偏光方位角回転角θ

CMSAの選択的吸収と巨大CD効果を完全に理解するために、屈折率Re（ n ）、Re（ n ₋ ）、Re（ n ₊ ）およびキラルパラメータRe（κ ）図4a、bに示すように、CPライトの透過係数と反射係数からの標準的な検索手順を使用します[43、44]。設計されたCMSAには、強いキラリティーに関連する2つの共鳴が現れることは明らかです。低周波数の共振は約288.5THzで発生し、高周波数の共振は404 THzに位置します。これは、選択的吸収とCDピークの特徴的な周波数と一致しています。図4aに示すように、Re（ n ）は負であり、最大の大きさは− 2.3と− 1.1であり、Re（κ ）は、上記の2つの共振周波数の周囲で最大6.4および−5.1の大きさです。キラルパラメータκは明らかです また、RCPおよびLCPライトの負の屈折にも寄与します。強いキラリティーは、 n の関係により、RCP / LCP光の屈折率を共鳴時に負になりやすくします。 _± = n ±κ 。したがって、図4bに示すように、Re（ n ₋ ）LCPライトおよびRe（ n ₊ ）RCPの場合、光はそれぞれ286.2THzから291THz、および400.2THzから404THzまで負になります。さらに、Re（ n ₋ ）およびRe（ n ₊ ）は、上記の2つの共振で、それぞれ最大の負の値である-8.6および-6.3までです。これは、提案されたCMSAの高い選択的吸収と巨大なCD効果が、LCPおよびRCPライトの負の屈折特性に関連していることを示しています。

提案されたCMSAの取得された相対キラルパラメータ： a 平均屈折率Re（ n の実数部 ）およびキラルパラメータRe（κ ）、 b 屈折率Re（ n ₋ ）、Re（ n ₊ ）LCPおよびRCPライトの場合

提案されたCMSAの巨大なCD効果に関連する選択的吸収の起源をさらに明らかにするために、電場（ E _z ）288.5THzおよび404THzのRCPおよびLCPライトによって駆動されるユニットセルの分布が研究されています。半円ナノ構造は、さまざまなCP光の入射波長と比較して小さな直径を示すため、表面プラズモン共鳴の励起によって振動双極子場が生成されることが知られています[45、46、47、48]。 RCPまたはLCP光が半円ナノ構造を照らすと、選択的吸収と巨大なCD効果が提案されたCMSAに現れ、その結果、各層の電場と磁場成分の異なる分布に帰着すると合理的に信じることができます[48 、49,50,51,52,53]。

図5は、電界（ E ）を示しています。 _z ）異なる共振周波数でRCPおよびLCPライトによって駆動される提案されたCMSAの分布。電界の詳細プロット（ E _z ）半円ナノ構造上の分布は、各表面プラズモニクスモードの性質を明確に示しています[54]。上層と下層の半円ナノ構造の赤と青の領域は、RCPおよびLCP光励起下での正および負の電荷蓄積を示します。正電荷と負電荷は分離され、主に各半円ナノ構造の角に蓄積され、電気双極子振動のように機能します。設計された半円ナノ構造では、電気双極子パワーが磁気双極子パワーよりもはるかに強力であり、電気双極子振動が優勢であることを示しています。共鳴で生成される選択的吸収と巨大なCD効果は、LCPとRCPの励起下で異なる明らかな双極子パワーによるものです。ここでは、同等の電気双極子モーメントを使用する簡略化された方法が適用されています。これは、各層の4つの半円ナノ構造の電荷振動を1つの双極子振動と見なします[48、49、50]。 Born-Kuhn理論[47、48]によれば、同じ電界方向の2つの双極子から混成されるモードは結合モードと呼ばれ、90°または交差方向の2つの双極子から混成されるモードは示されます。反結合モードとして。図5a1、b1に示すように、 f の共振周波数でのRCP光照明下 ₁ =288.5THz、上層と下層の電気双極子場は交差方向を示し、反結合性モードを形成します。その結果、Born-KuhnモデルによるとRCP光の高い透過率が得られます。図5c1、d1に示すように、LCP光照射下では、CMSAの電界分布は、2つの等価な電気で構成される上層と下層の間の結合モードからのハイブリッドと見なすことができます。同じ方向の双極子モーメントにより、LCP光の吸収レベルが高くなります。したがって、結合モードと反結合モードは、LCPおよびRCPライト照明下で、より低い周波数で異なる共鳴エネルギーと異なる透過およびキラルナノ構造の吸収を引き起こします（図2を参照）。図5a2、b2、c2、d2に示すように、RCPおよびLCPの下で、 f の共振周波数で照明が点灯します。 ₂ =404THz、上層と下層の電気双極子場はそれぞれ同じ方向（結合モード）と交差方向（反結合モード）を示し、その結果、RCP光の吸収レベルが高く、LCP光の透過率が高くなります。したがって、2つの異なる周波数での選択的吸収とCD効果は、主に、上層と下層の電気双極子モーメントのハイブリッド結合によって引き起こされる結合モードと反結合モードに起因することがわかります。

電界（ E _z ）（ a1 によって誘発された提案されたCMSAのユニットセルの分布 、 b1 、 a2 、 b2 ）RCPおよび（ c1 、 d1 、 c2 、 d2 ）さまざまな共振周波数のLCPライト：（ a1 – d1 ） f ₁ =288.5THz、（ a2 – d2 ） f ₂ =404THz。黒い実線（破線）の矢印は、提案されたキラルナノ構造の最上層（最下層）の等価電気双極子モーメントを示しています

以下では、提案されたCMSAの吸収特性に対するユニットセルの幾何学的パラメータの影響を調査します。図6は、LCPおよびRCPライトのシミュレートされた吸光度スペクトル、および共振周波数（ f ）を示しています。 ₋ 、 f ₊ ）さまざまな幾何学的パラメータ（ r 、 w 、 t _m 、および t _s ）ユニットセルの。設計されたナノ構造では、パラメータに依存する選択的吸収特性の興味深いスペクトル変化が観察されました。これは明らかに多因子の競合であり、複雑です。この研究では、対照群の幾何学的パラメーターは r です。 =70 nm、 w =40 nm、 t _m =30 nm、および t _s =120 nm、一度に1つのパラメータを変更します。

シミュレートされた（ a1 – d1 ）吸光度スペクトルおよび（ a2 – d2 ）共振周波数（ f ₋ 、 f ₊ ）異なる幾何学的パラメータを持つ提案されたCMSAのLCPおよびRCPライトの：（ a1 、 a2 ）半径（ r ）、（ b1 、 b2 ）線幅（ w ）、および（ c1 、 c2 ）厚さ（ t _m ）半円ナノ構造の（ d1 、 d2 ）誘電体基板の厚さ（ t _s ）

r が異なる半円ナノ構造 （ r =65 nm、70 nm、75 nm、および80 nm）が最初に計算され、他のパラメーターは図6a1、a2に示すように固定されています。 r が増加したとき 、共振周波数 f ₋ LCPおよび f の場合 ₊ RCPライトの場合、徐々に減少します。これは、同等の LC で解釈できます。 共振回路理論[55、56]。共振周波数（ f ₋ 、 f ₊ ）LCPライトとRCPライトの両方の場合、照明は\（f_ {\ mp} =\ frac {1} {{2 \ pi \ sqrt {LC}}} \）として表すことができます。ここで、等価静電容量 C > およびインダクタンス L 主に提案されたCMSAの幾何学的パラメータによって決定されます。 L r の増加とともに増加します 、したがって、共振周波数（ f ）が減少します。 ₋ 、 f ₊ ）。また、図6a1に示すように、 r が増加すると 、LCPライトの吸光度は徐々に減少しますが、RCPライトの1つはほとんど変化しません。図6b1、b2は、 w を変更したときのLCPおよびRCPライトの吸光度スペクトルを示しています。 他のパラメータは変更されないまま、5nm刻みで30〜45nmになります。共振周波数（ f ₋ 、 f ₊ ）LCPとRCPの両方のライトは、 w の増加とともに徐々に増加します。 。明らかに、共振周波数の増加（ f ₋ 、 f ₊ ）主に C の減少によるものです 。 LCP光の吸光度は最初に増加し、次にわずかに減少しますが、RCP光の1つは、 w を増加させると徐々に減少します。 、図6b2に示すように。図6c1、c2に示すように、吸光度スペクトルと共鳴周波数（ f ）を示します。 ₋ 、 f ₊ ） t が変化するLCPおよびRCPライトの _m 10nmのステップで20から50nmまで、その他のパラメータは固定されています。 w の変更と同様のケースがあります 、 t が増加した場合 _m 、共振周波数（ f ₋ ）LCPライトの場合は大幅に増加し、RCPライトの場合はわずかに増加します。この場合、 L t の増加とともに減少します _m 、したがって、共振周波数（ f ）が増加します。 ₋ 、 f ₊ ）。さらに、LCPライトとRCPライトの両方の吸光度は、最初に増加し、次に t を増加すると減少します。 _m 、図6c2に示すように。最後に、吸光度スペクトルと共鳴周波数（ f ）を示しました。 ₋ 、 f ₊ ） t が異なるLCPライトとRCPライトの両方 _s （ t _s =110 nm、120 nm、130 nm、および140 nm）、図6d1、d2に示すように、他のパラメーターは変更されません。 t が増加すると _s 、図6d1に示すように、LCPの吸光度は徐々に増加しますが、RCP光の1つはわずかに減少します。さらに、共振周波数（ f ₋ 、 f ₊ ）LCPとRCPの両方のライトは、 t が増加すると徐々に減少します。 _s 、図6d2に示すように。この場合、 C t が増加すると増加します _s 、したがって、共振周波数（ f ）が減少します。 ₋ 、 f ₊ ）。共振周波数（ f ₋ 、 f ₊ ）およびRCPライトとLCPライトの両方の吸収レベルは、設計されたキラルナノ構造のユニットセルの幾何学的パラメーターに敏感です。したがって、提案されたCMSAの選択的吸収特性は、構造パラメーターを変更することによって動的に調整できます。

結論

結論として、二層の4重ねじれ半円ナノ構造に基づくCMSAは、RCPおよびLCPライトのほぼ完全なキラル選択的吸収、および近赤外領域と可視領域の両方での巨大なCD効果を実現するために提案されました。シミュレーション結果は、RCPライトとLCPライトの両方のキラル選択的吸光度が90％以上であり、CDの大きさが0.91に達する可能性があることを示しています。検索された有効なEMパラメータによると、低周波数の吸収とCD効果は両方とも、LCP光の負の屈折特性に関連しているのに対し、高周波数の場合はRCP光に関係していることがわかります。電界分布は、CMSAのキラル選択的吸収特性と巨大なCD効果が、主に上層と下層の電気双極子モーメントのハイブリッド結合によって引き起こされる結合モードと反結合モードに起因することを示しています。さらに、CMSAの共鳴周波数とキラル選択的吸収レベルは、ユニットセルの幾何学的パラメーターを変更することによって調整できます。したがって、CMSAの設計は、光学フィルター、キラルイメージング、円偏光子、検出、および光通信における将来のアプリケーションに有望であると合理的に結論付けることができます。

数値解法セクション

FEMシミュレーション：全波EMシミュレーションは、有限要素法（FEM）に基づいて実行されています。シミュレーションでは、金の電気的特性はドルーデモデルによって[36]：

ここでω _p =1.37×10 ¹⁶ rad / sはプラズマ周波数​​であり、γ =8.04×10 ¹³ rad / sは、光周波数範囲での金の衝突頻度です。シミュレーションでは、ユニットセル境界条件が x に沿って適用されました。 -および y -軸方向と2つのCP固有光が直接使用されました。ブロードバンドCPライトは励起源として使用され、通常は- z から設計されたキラルナノ構造のユニットセルを通過します。 to + z 方向。次に、LCPライトとRCPライトの両方の反射係数と透過係数を取得できます。一般的に、 A で表される吸光度 ₋ （ω）/ A ₊ LCP / RCPライトの（ω）は[17、32]として表すことができます： A ₋ （ω）=1 − R _{− −} （ω）− T _{− −} （ω）=1 − | r _{− −} （ω）| ² − | t _{− −} （ω）| ² 、 A ₊ （ω）=1 − R ₊₊ （ω）− T ₊₊ （ω）=1 − | r ₊₊ （ω）| ² − | t ₊₊ （ω）| ² 、 それぞれ。共偏波透過係数 t _{− −} （ω）はLCPおよび t 用です ₊₊ （ω）RCPライトの場合、 r _{− −} （ω）と r ₊₊ （ω）はそれぞれ共偏光反射係数です。交差偏波透過係数（ t _{+ −} （ω）、 t _{− +} （ω））と反射係数（ r _{+ −} （ω）、 r _{− +} （ω））LCPおよびRCPライトの場合、 C が高いため、無視できるほど小さい（<0.01） ₄ 設計されたキラルナノ構造のユニットセルの対称性。さらに、CD効果は、2つのCPライトの選択的吸収によって誘発されます。これは、次のように表すことができます。△ =| t ₊₊ （ω）| − | t _{− −} （ω）| [14、29]。楕円率と旋光度は、設計されたキラルナノ構造のキラリティーを評価するための重要なパラメーターです。 The ellipticity characterizes the polarization state of transmitted lights of the chiral nanostructure, which is described by ellipticity angle η  = arctan[(|t ₊₊ (ω)| − |t _− − (ω)|) / (|t ₊₊ (ω)| +|t _− − (ω)|)]. While the optical activity represents the rotation property of polarization plane of a transmitted linear polarization light respect to the incident one, which is described by the polarization azimuth rotation angle θ  = [arg(t ₊₊ (ω))  − arg(t _− − (ω))]/2.

Availability of data and materials

The datasets generated and/or analyzed during the current study are available from the corresponding author on reasonable request.

略語

CMS:

Chiral metasurface

CMSA:

Chiral metasurface absorber

RCP:

Right-handed circular polarization

LCP:

Left-handed circular polarization

CD:

Circular dichroism

EM:

Electromagnetic

CP:

Circular polarization